По условию неразрывности потока масла q(h) - g(h_m). Отку­да следует

Это уравнение называют уравнением Рейнольдса и исполь­зуют для определения закона изменения давления по длине пла­стины

и ее подъемной силы (несущей способности)

Аналогично находят подъемную силу в криволинейном кли­новом зазоре подшипника скольжения (рис. 18.4).

Примем обозначения: D — диаметр отверстия вкладыша; dj— диаметр и длина цапфы подшипника; S = D-d — диаметраль­ный зазор; \\s = Sjd —относительный зазор; δ = 5/2 = 0,5ψί/ — радиальный зазор; е — эксцентриситет; χ = ίτ/δ — относитель­ный эксцентриситет; h — толщина масляного слоя; ф_й — угол нагрузки.

Из геометрических соотношений следует, что толщина мас­ляного слоя под углом φ

Минимальная толщина масляного слоя при φ = 180° *»min =δ(ΐ-χ).

Переписав уравнение Рейнольдса в полярных координатах, с учетом очевидных соотношений

получаем

Закон изменения давления в нагруженной зоне

ч>

р(ф)= \dp. 4>ι

Несущую способность подшипника находят интегрировани­ем вертикальной составляющей давления по нагруженной дуге

где Су. — безразмерный коэффициент нагруженности, опреде­ляемый численными методами с учетом торцового истечения. Значения С _Р — У(<р2 ^— Ψι>X) приводят в справочниках в за­
висимости от дуги обхвата φ₂ φ*, относительной длины под­шипника Ijd и относительного эксцентриситета χ.

Определив из уравнения (18.3) коэффициент нагруженности

по таблицам находят χ при заданном относительном зазоре и вычисляют минимальную толщину масляного слоя , сравни­вая ее с допустимой.

18.7. Трение в подшипниках скольжения

Сложность физических процессов, происходящих в зоне трения в условиях граничной и полужидкостной смазки, пока не позволяет в общем случае расчетным путем определить силы и моменты трения. В условиях жидкостной смазки сила трения