Следует иметь в виду, что при давлениях на поверхности контакта колец с валом и ступицей, отличных от 100 МПа, несу­щая способность соединения пропорционально изменяется; на­пример, при давлении ρ - 200 МПа значения Τ и F_a (см. табл. 7.2) удваиваются.

Примечания: 1. При многорядной установке колеи с затяжкой с одной сто­роны (см. рис. 7.3, о) первая от гайки пара колец, на которую действует полная сила затяжки F_MT, создаст на поверхности контакта наибольшее давление и эта пара колец передает большую часть вращающего момента и осевой силы, при­ложенных к соединению. У второй пары колец давление на вал и ступицу меньше, так как часть силы затяжки «погашается» силами трения первой пары колец о ступицу и вал и вторая пара колец оказывается затянута силой меньшей, чем F_JaT; соответственно уменьшается доля вращающего момента и осевой си­лы, передаваемой второй парой колец и так далее.

Рассмотрим первую (от гайки) пару колец под действием силы затяжки со ι-тороны гайки и реакции Е_Ъ1т2 со стороны пары колец (рис. 7.4). Для уп­рощения предположим, что комплекты колец установлены в кольцевую канавку между валом и ступицей без зазора (нулевой зазор) и что коэффициенты трения иеех контактируемых пар (пар трения) одинаковы. Учитывая высокую радиаль- nyo податливость колец н небольшие размеры сечений колец по сравнению с циаметральными размерами колец, в первом приближении круговые кольца со­единения представляем в виде плоских клиньев 1 и 2 единичкой длины, которые (ажимаются между двумя параллельными плоскостями А и Б (рис. 7.5); при ном поперечные сечения колец и заменяющих их клиньев одинаковы.

Для упрощения расчетов распределенные силы взаимодействия клиньев и плоскостей заменим сосредоточенными. На клин 1 действует сила F_;) которая
перемещает клин / по направлению оси Х\ на клин 2 действует сила Ь\ в про­тивоположном направлении (реакция со стороны второй пары клиньев). Когда клинья прижмутся к параллельным плоскостям Л и δ¹, на клинья будут действо­вать нормальные реакции F_rl и F_r2, а также силы трения fF_r] и fF_r2. Спрое­цируем силы на ось Υ и составим уравнение равновесия. Нетрудно убедиться, что F_r! = F_r2. Спроецируем силы на ось X, тогда из условия равновесия сил следует

Обозначим силы взаимодействия клиньев но наклонной плоскости В. Пусть F_n — сила нормальная к наклонной плоскости В и fF_N — сила трения между клиньями (сила трения fF_N действует в плоскости В).